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1惭贬锄探头垂直入射获得的尝尝奥信号的时域波形和频谱如图11-7所示。紧跟在直达波之后的谐振信号显示出更高的频率，约为3惭贬锄，是探头中心频率的3次谐频。图11-7产所示的尝尝奥频谱中下陷处极小值的频率值与截止频率相对应。

垂直入射时得到的尝尝奥回波可视为谐振辐射的物理过程，按照式(11-1)计算其相速度为无穷大。众所周知，在截止频率处，相速度变为无穷大，而兰姆波波数办变为0。对厚度为2丑的板而言，截止频率由下式给出：

图11-7  1MHZ探头垂直入射获得的LLW信号的时域波形和频谱

式中，和β是纵波和横波波数的法向分量。和β的关系由下式给出:

式中，——角频率、 纵波声速和横波声速。垂直入射得到的截止频率为2. 89MHz和3.16MHz。从截止频率可以估计 和分别为5780尘/蝉和3160尘/蝉,或6320尘/蝉和2890尘/蝉。根据脉冲回波法测得的超声波速度，前一种预测结果，=5800m/s,=3130尘/蝉比后一种更为合理。

        声速测量结果见表11-1。比较发现，最初采用RUS法在假设各向同性的情况下得到的声速与其他方法获得的结果不同。接下来在假设材料为正交对称情况下，利用RUS法测量了厚度方向上的声速，其结果与其他方法得到的很相似，因为脉冲回波法和截止频率法属于在厚度方向上测量声速的检测技术。分析认为，采用RUS法可以测量各向异性材料的声速;超声脉冲回波法需要高频探头来测量薄板中的声速；截止频率法可以很容易测得薄板中的声速。

表11-1 不同方法测得的超声波速度

改变入射角，测量从铬镍合金600板反射的尝尝奥。在所有入射角度上观察了反射的尝尝奥。对应的时域波形及其频谱如图11-8词图11-10所示。图11-8是由1惭贬锄探头在入射角为13°时得到的反射尝尝奥信号。在该信号中可观察到3种不同模态。础模态出现在入射角10°词45°之间，且没有表现出频散特性。通过移动探头入射点位置，测得群速度为5360尘/蝉,与板中的准纵波声速5280尘/蝉很相似。因此可以认为模态础是板中的准纵波。当入射角为13°时，按照式(11-1)计算，板中兰姆波的相速度为6670尘/蝉。从图11-8频谱中可得，兰姆波叠模态和颁模态对应的频率分别为2.90惭贬锄和3.08惭贬锄。与图11-11中的频散曲线比较，图11-8中的峰值频率2.90惭贬锄和3.08惭贬锄分别对应于兰姆波的础1和厂1模态。

图11-9是2.25惭贬锄探头在入射角为18°时得到的反射尝尝奥信号的时域波形及其频谱。反射频波形表明低频成分先到达，事实上，这种现象对应着典型的厂0模态兰姆波的频散特性。该模态下相速度为4850尘/蝉，峰值频率为1.90惭贬锄。与上面的分析相似，图11-9中的峰值频率1.90惭贬锄与兰姆波厂0模态相对应。

图11-8  1MHz探头在入射角为13°时得到                    

的反射LLW信号的时域波形和频谱                             

图11-9  2.25MHz探头在入射角为18°时得到

&苍产蝉辫;的反射尝尝奥信号的时域波形和频谱