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②横波。横波在介质中传播时，介质质点振动的方向与波的传播方向相垂直(图2-4)。 横波只能在具有切变弹性的介质中传播，因此它仅存在于高黏性液体和固体中。

 

在无限介质中横波传播的速度为

 

③表面波。当声波在介质中传播时，能量集中在介质自由表面层或两种界质分界面附近的声波称为表面波。这种波的类型较多，例如在固体表面的瑞利波，在两种固体分界面附近的斯顿莱波等。表面波传播时，介质质点振动的轨迹为椭圆形，椭圆的长轴垂直于声波的传播方向，短轴平行于声波的传播方向，如图2-5所示。

 

当声波沿固体的自由表面传播时，质点位移的振幅随离开表面的深度按指数衰减，大部分能量集中在大约一个波长的深度内。表面波的声速为

值得注意的是，在固体中声速并非永远都是一个常数值，而是随所施的振动强度而变的。变化的原因是由于在高应力情况下，材料的弹性特性的数值发生了改变。

在结晶材料中，弹性特性是沿着不同的轴线而变化的，因此声速在不同的传播方向上具有不同的数值。在石英和其他压电材料中，这种声速的变化更为重要，因为它们的压电特性被用作高频振动源。

④板波。当声波在板状介质中传播时，其波型称为板波。板波的类型有多种，其中主 要的一种是兰姆（Lamb）波。通常所说的板波即是指兰姆波而言，它是在板的厚度可与其 中声波波长相比拟的板中传播的一种弹性波，其声场遍及整个板的厚度。在板波传播的过程 中，质点振动情况是：在固体的两个表面上，质点沿椭圆轨迹振动，与瑞利波相同；在板的 内部，质点振动因波型的不同而异，当波型为对称型时，质点振动的轨迹与纵波相同；当波 型为反对称型时，与横波相似，如图2-6所示。

板波传播的相速度0可由下列超越方程确定。

  

    对称型 

  

反对称型&苍产蝉辫;

式中，；ν是相速度； 是纵波速度； 是横波速度；迟是板的厚度。